Генерация субмиллисекундных пучков ионов дейтерия на основе вакуумной дуги с газонасыщенным циркониевым катодом | Изв. вузов. Физика. 2020. № 10. DOI: 10.17223/00213411/63/10/124

Генерация субмиллисекундных пучков ионов дейтерия на основе вакуумной дуги с газонасыщенным циркониевым катодом

Вакуумный дуговой разряд с катодом из циркония, насыщенного дейтерием, применяется для получения плазмы дейтерия в исследованиях термоядерных реакций, а также для генерации пучков ионов дейтерия для задач ускорительной техники. Представлены результаты исследований ионно-эмиссионных свойств вакуумного дугового разряда длительностью сотни микросекунд с дейтерированным катодом, его параметров, ответственных за формирование ионного пучка, таких, как угловое, пространственное и энергетическое распределение ионов, генерация на основе такого разряда широкоапертурного пучка ионов дейтерия и экспериментальное исследование параметров пучка. Показано, что при определенных условиях доля ионов дейтерия в ионном пучке может более чем в 2 раза превышать процентное содержание атомов дейтерия в составе катода, достигая 60 %.

Generation of submilisecond beams of deuterium ions based on a vacuum arc with a gas-saturated zirconium cathode.pdf Введение Вакуумный дуговой разряд [1, 2] широко используется в целом ряде приборов и устройств [3], в том числе для генерации пучков ионов в вакуумных дуговых ионных источниках [4], применяемых, в основном, в качестве инжекторов в синхротроны [5] или для ионной имплантации поверхности ионами с энергией десятки - сотни килоэлектронвольт [6]. При использовании многоэлементных катодов в таких источниках возможно получение многокомпонентных ионных пучков, состоящих из нескольких элементов [7, 8], что существенно расширяет технологические возможности ионных источников. Так были получены гибридные пучки ионов двух или более металлов [8, 9], пучки, имеющие в своем составе ионы неметаллов [10-12], например, при использовании катодов из гексаборида лантана или карбида бора [11, 13]. Генерация пучков, содержащих ионы газа, в таких источниках осуществляется двумя основными методами: при повышении давления в разрядном промежутке за счет напуска рабочего газа в катодную область [14] или при использовании катода вакуумной дуги, насыщенного газом [12]. Последний метод имеет принципиальную особенность - не требует дополнительного напуска газа в разрядный промежуток и тем самым обеспечивает высокую электрическую прочность ускоряющего промежутка в ионном источнике. Ранее нами была показана возможность эффективной генерации ионов дейтерия в плазме квазистационарной вакуумной дуги с током порядка сотен ампер и длительностью импульса в субмиллисекундном диапазоне [15], а также в сильноточной (килоамперный диапазон токов) вакуумной дуге длительностью до 20 мкс [16]. В последнем случае доля ионов изотопов водорода в плазме дуги может существенно (более чем в 2 раза) превышать их относительную долю, содержащуюся в материале катода, достигая 86 %. Цель настоящей работы - исследование ионно-эмиссионных свойств вакуумного дугового разряда с субмиллисекундной длительностью импульса с дейтерированным катодом, его параметров, ответственных за формирование ионного пучка, и генерации на основе такого разряда широкоапертурного пучка ионов дейтерия. Методика и техника эксперимента Исследования параметров дугового разряда и процессов генерации ионов дейтерия, представленные в настоящей работе, проводились на вакуумном дуговом источнике ионов [17] со специально разработанным катодным узлом с катодом из дейтерида циркония (рис. 1). Катод 1 представлял собой диск из дейтерированного циркония диаметром 23 мм и толщиной 1.8 мм. В центре катода имелось отверстие диаметром 9 мм, в котором размещался узел инициирующего разряда, состоящий из изолятора поджигающего разряда 2 - керамической трубки с внешним диаметром 12 мм и длиной 3 мм, на торце которой располагался металлический анод поджигающего разряда 3. Катод и система инициирования были закреплены на катододержателе 4, который размещался на револьверной катодной системе источника ионов. При изменении длины катододержателя 4 можно было изменять расстояние L между катодом и эмиссионным электродом 6. Во всех экспериментах использовались катоды, содержащие 25 ат. % дейтерия. Рис. 1. Схема ионного источника: 1 - катод из дейтерированного циркония; 2 - изолятор поджигающего разряда; 3 - анод поджигающего разряда; 4 - катододержатель; 5 - анод дуги; 6 - эмиссионный электрод; 7 - извлекающий электрод; 8 - заземленный электрод; 9 - ионный пучок к цилиндру Фарадея и времяпролетному спектрометру Инициирование вакуумной дуги осуществлялось пробоем по поверхности керамики при подаче высоковольтного импульса напряжением 14 кВ и током 40 А между катодом 1 и поджигающим электродом 2. Вакуумный дуговой разряд с амплитудой тока уровня сотен ампер при длительности импульса 250 мкс функционирует между катодом 1 и анодом 5. Плазма, генерируемая катодными пятнами на поверхности катода, заполняет объем анода. Затем ионы извлекаются через эмиссионную сетку 6 диаметром 10 см. При подаче между эмиссионной 6 и ускоряющей 8 сетками напряжения величиной + (10-60) кВ происходит формирование ионного пучка. Ускоряющая сетка 8 заземлена. Замедляющая сетка 7, на которую подается -2 кВ, предназначена для отражения потока электронов, образующихся в области транспортировки ионного пучка. Особенностью ионного источника на рис. 1 является струнная система извлечения [18]. Эмиссионный электрод 6 представляет собой сетку с размером ячейки 33 мм и диаметром проволоки 0.4 мм. Ее геометрическая прозрачность составляла 75 %. Ускоряющая 8 и замедляющая 7 сетки выполнены в виде набора параллельных струн диаметром 0.4 мм, натянутых с шагом 5 мм. Прозрачность каждого электрода составляет 92 %. Наборы струн электродов 7 и 8 расположены перпендикулярно друг другу. Существенно более высокая геометрическая прозрачность струнной ионно-оптической системы должна приводить к увеличению, при прочих равных условиях, тока ионного пучка, с одной стороны, и к лучшей откачке анодной полости источника и соответственно к снижению загрязнения ионного пучка паразитными примесями, с другой стороны. Ионный ток измерялся магнито-изолированным цилиндром Фарадея с площадью коллимирующего отверстия 10 см2, расположенным на расстоянии 80 см от ионного источника. При измерении распределения плотности ионного тока по поперечному сечению ионного пучка коллимирующее отверстие закрывалось диафрагмой диаметром 1 см2, а сам цилиндр Фарадея мог перемещаться по радиусу пучка с шагом 1 см. Масс-зарядовый состав пучка анализировался времяпролетным масс-спектрометром, принцип работы которого и конструкция подробно рассмотрены в [19]. Затвор спектрометра находился на расстоянии 1.4 м от заземленного электрода 8 ускоряющей системы, а его пролетная база составляла 1 м. Вакуумная камера объемом 0.7 м3 откачивалась криогенным насосом до давления 310-7 Торр, чтобы исключить влияние остаточной атмосферы вакуумной камеры на результаты спектрометрических измерений. Параметры ионного источника Рис. 2. Осциллограммы тока дуги и соответствующего ему тока ионного пучка на цилиндр Фарадея. Ускоряющее напряжение - 30 кВ Осциллограммы импульсов тока вакуумного дугового разряда с катодом из дейтерированного циркония и соответствующего ему импульса тока ионного пучка, представлены на рис. 2. На рис. 3 приведены зависимости тока ионного пучка на этот же цилиндр Фарадея, расположенный на расстоянии 80 см от ионного источника, от ускоряющего напряжения для разных токов разряда при расстоянии от катода до эмиссионного электрода L = = 108 мм. Измерения показали, что при прочих равных условиях ток ионного пуч¬ка в ионном источнике, представленном на рис. 1 и использующем струнную ионно-оптическую систему, примерно в 1.4- 1.5 раза больше, чем в обычном источнике с многоапертурной системой извлечения ионов [18]. Это связано с более высокой оптической прозрачностью струнной системы. В то же время из рис. 3 видно, что при увеличении тока дуги более 300 А ток ионного пучка резко снижается. Это связано с выходом плазмы в центре эмиссионной границы в ускоряющий промежуток и расфокусировкой ионного пучка. С одной стороны, ширину ускоряющего промежутка можно уменьшить, чтобы «отжать» плазменную границу в плоскость эмиссионного электрода, но, с другой стороны, такое уменьшение приведет к снижению электрической прочности промежутка и увеличению количества электрических пробоев между электродами. Таким образом, оптимальный ток дугового разряда ионного источника рис. 1 с катодом из дейтерированного циркония не превышает значение 200 А. Рис. 3. Зависимость тока ионного пучка от ускоряющего напряжения Рис. 4. Распределение плотности ионного тока по поперечному сечению пучка Радиальные распределения плотности тока ионного пучка, также измеренные на расстоянии 80 см от ионного источника при токе дуги 200 А и ускоряющем напряжении 30 кВ, представлены на рис. 4. При этих значениях плотность ионного тока в центре пучка составляет 8 мА/см2. Из рисунка видно, что диаметр ионного пучка, при котором плотность ионного тока равна 50 % от максимальной, составляет 13.3 см. Зная форму распределения плотности ионного тока по поперечному сечению пучка (рис. 4) и ионный ток на цилиндр Фарадея в центре пучка (рис. 3) на таком же расстоянии от ионного источника можно оценить полный импульсный ток ионного пучка. При токе дуги 200 А и ускоряющем напряжении 30 кВ он достигает 3 А, а при увеличении ускоряющего напряжения до 60 кВ повышается примерно до 4 А. Далее рассмотрим особенности углового распределения ионов в плазме вакуумной дуги с катодом из дейтерированного циркония. Угловые распределения ионов Рис. 6. Угловые распределения потоков ионов циркония и дейтерия в плазме; Iдуги = = 160 А, Uуск = 30 кВ Для исследования угловых распределений ионов в плазме вакуумной дуги с катодом из дейтерированного циркония была использована специальная конструкция разрядного узла, представленная на рис. 5. Ее особенностью является то, что катод 1 и полусферический сеточный анод 2 объединены в единый разрядный узел и остаются неподвижными относительно друг друга, хотя весь разрядный узел может свободно поворачиваться относительно оси источника на угол 0-360 при вращении системы поворота разрядного узла 3. Это позволяет исключить влияние конфигурации разрядного промежутка на функционирование разряда при повороте разрядной системы. При этом вдоль центральной оси источника распространяется та часть потока ионов, которая испускается с поверхности катода под этим углом. Далее она ускоряется в ионно-оптической системе 4 и анализируется времяпролетным масс-спектрометром. Подобный метод использовался для измерения угловых распределений ионов в плазме дугового разряда с одноэлементными [20, 21] и многокомпонентными металлическими катодами [8, 9], которые показали, что распределения ионов различных металлов, входящих в состав многоэлементного катода, разительно отличаются от распределений этих же материалов в случае одноэлементных катодов [8]. Рис. 5. Схема разрядного узла для измерения угловых распределений ионов: 1 - катод из дейтерированного циркония; 2 - сеточный полусферический анод; 3 - система поворота разрядного узла; 4 - ионно-оптическая система На рис. 6 представлены угловые распределения различных масс-зарядовых фракций в потоке ионов, генерируемом плазмой вакуумного дугового разряда в случае циркониевого катода, насыщенного дейтерием. Видно, что максимум распределения как дейтерия, так и различных зарядовых фракций циркония приходится на нормальное к поверхности катода направление, когда ось ионного источника совпадает с углом 0 градусов, однако формы угловых распределений ионов этих элементов существенно различаются. Детальные исследования показали, что угловое распределение циркония в случае дейтерированного катода близко к распределению в случае чистого циркониевого катода и с достаточной точностью аппроксимируется косинусоидальной функцией. Поток ионов циркония в тангенциальном направлении к поверхности катода ионного источника, т.е. на углах 90, составляет менее 20 % от значений для нормального направления. Угловое распределение ионов дейтерия существенно шире, чем ионов циркония. Поток ионов дейтерия в тангенциальном направлении составляет более 60 % от максимального значения, соответствующего направлению по оси системы. При этом, если на оси разрядной системы ионного источника ионов дейтерия в два раза меньше, чем ионов циркония, то на углах 90 фракция дейтерия в 1.5 раза превышает количество циркония. Эти результаты хорошо совпадают с данными ранее проведенных исследований многоэлементных катодов, состоящих из «легких» и «тяжелых» материалов, где было показано, что угловые распределения легких элементов существенно шире, чем распределения тяжелых элементов, причем этот эффект наблюдался как для катода из сплава нескольких металлов [8], так и в случае, когда легким элементом является неметалл, например, бор [11]. Возможное объяснение этому эффекту дано в работе [22] на основе численного моделирования плазмы вакуумной дуги с многокомпонентным катодом. Показано, что плазменные струи легких и тяжелых элементов катода смешиваются вблизи катода и образуют одну общую струю. Ионы разных типов приходят в локальное термодинамическое равновесие. При этом легкие ионы получают более высокую хаотическую скорость, чем тяжелые ионы. Таким образом, поток более легких ионов должен расширяться сильнее, чем поток тяжелых ионов. Энергетические распределения ионов Рис. 7. Зависимости ионных токов различных фракций в плазме от времени после обрыва тока дуги (левая ось ординат). Момент обрыва тока дуги, усредненный по 150 имп. (правая ось ординат); Uуск = 30 кВ Энергетические распределения ионов дейтерия и циркония в плазме вакуумной дуги измерялись методом «обрыва» тока дуги, ранее используемом для измерения кинетических энергий ионов в вакуумной дуге с многоэлементным катодом [8]. Для этого была использована специальная схема питания разряда, включающая высокоскоростной игнитронный разрядник. При запуске разрядника разряд шунтируется, при этом его ток уменьшается до значений, недостаточных для дальнейшего функционирования дуги, за время в единицы микросекунд. Управление разрядником осуществлялось от многоканального генератора задержанных импульсов, обеспечивающего инициирование разрядника в любой точке импульса вакуумного разряда с разбросом уровня в 5 нс. В экспериментах импульс тока дуги обрывался после 100 мкс горения разряда, когда он функционировал в квазистационарном режиме. Реакция тока пучка ионного источника на «обрыв» разряда наблюдалась с некоторой задержкой, которая определялась временем прохождения ионами расстояния от катода до эмиссионного электрода. По измерениям времени задержки реакции на «обрыв» различных ионов пучка в представленном устройстве стало возможным определять их начальную кинетическую энергию в ионном пучке. Зависимости нормированных значений ионных токов всех масс-зарядовых фракций для вакуумного дугового разряда с циркониевым катодом, насыщенным дейтерием, от времени t после обрыва дуги шунтирующим разрядником представлены на рис. 7. Момент обрыва тока дуги на графике соответствует значению t = 0. Из экспериментальных зависимостей, показанных на рис. 7, можно сделать два вывода. Во-первых, изменения значений токов ионов циркония всех зарядностей происходят практически одновременно. Таким образом, направленные скорости, а следовательно, и кинетические энергии ионов циркония разной зарядности совпадают. Во-вторых, легкие ионы дейтерия имеют заметно большую скорость, чем тяжелые ионы циркония. Реакция тока эмиссии ионов на обрыв дуги проявляется с некоторой временной задержкой, которая складывается из времени прохождения ионами плазмы расстояния от катода до эмиссионного электрода tпл и времен, за которые ионы ускоряются в ионно-оптической системе и затем пролетают область дрейфа ионного пучка от ускоряющего электрода до затвора спектрометра. Времена прохождения ионами разных фракций ускоряющего промежутка и области дрейфа легко вычисляются, а затем при вычитании этих значений из общего времени задержки t можно определить значения tпл. Дифференцируя зависимости ионного тока от времени tпл, можем получить функции распределения ионов различных масс-зарядовых фракций по направленным скоростям, которые, в свою очередь, преобразуются в функции распределения ионов по кинетической энергии (рис. 8). Полученные в результате этих преобразований наиболее вероятные энергии ионов составляют для циркония: Zr2+ - 87 эВ, Zr3+ - 91 эВ, Zr4+ - 80 эВ, для дейтерия - 7.8 эВ. Аналогичные исследования, проведенные при повороте разрядного узла под углом 90 от оси системы, показали, что энергии ионов циркония практически не меняются и находятся в пределах 86-90 эВ, а энергия ионов дейтерия заметно ниже, чем на оси системы и составляет 5.1 эВ. Рис. 8. Распределения ионов циркония и дейтерия по кинетической энергии. Ток дуги - 200 A Повышение эффективности генерации ионов дейтерия Как было показано в работах [12, 15], в условиях тока дуги в сотни ампер и длительности импульса в сотни микросекунд интегральная по импульсу доля ионов дейтерия примерно соответствует процентному содержанию атомов дейтерия в составе катода. При этом доля дейтерия изменяется в течение импульса ионного пучка. За первые 50 мкс импульса дуги количество ионов дейтерия в пучке существенно превышает его содержание в составе катода, затем оно снижается и устанавливается на значениях, близких или немного ниже состава катода, а после 200 мкс вновь резко снижается. В связи с этим дальнейшие измерения доли ионов дейтерия в ионном пучке проводились на 150-й микросекунде импульса тока дуги, когда состав пучка неизменен. Рис. 9. Зависимость доли ионов дейтерия в пучке (кр. 1) и средней зарядности ионов циркония (кр. 2) от давления в разрядном промежутке при напуске газообразного дейтерия. Ток дуги - 200 А, L = 108 мм Для определения оптимального для генерации ионов дейтерия рабочего давления был проведен эксперимент по напуску в разрядную камеру газообразного дейтерия (рис. 9). Из зависимости доли ионов дейтерия от давления (рис. 9, кривая 1) видно, что при увеличении давления выше 110-6 Торр доля ионов дейтерия в пучке начинает снижаться, падая до нуля при давлении, близком к 110-3 Торр. Точно так же ведет себя и средняя зарядность ионов циркония (рис. 9, кривая 2), которая снижается с 2.2 до 1.35 при давлении 110-3 Торр. Такое снижение объясняется в работах [8, 9] на примере пары алюминий - аргон перезарядкой ионов материала катода на атомах рабочего газа, причем ионы газа из-за резонансной перезарядки приобретают низкую энергию и низкую скорость и достигают области регистрации с существенной задержкой - до 1 мс после окончания тока дуги [9]. Таким образом, было показано, что для эффективной генерации ионов дейтерия рабочее давление в разрядном промежутке должно быть менее 110-6 Торр. На рис. 10 представлена зависимость доли ионов дейтерия в пучке от расстояния L между катодом и эмиссионным электродом. Видно, что при больших расстояниях доля ионов дейтерия остается неизменной. Затем при значениях L менее 40-50 мм доля дейтерия начинает резко расти, заметно превышая процентное содержание атомов дейтерия в составе катода, и достигает 60 % при L = 15 мм. Также видно, что доля дейтерия зависит от тока дуги. Более подробно зависимость доли ионов дейтерия в пучке от тока дуги при различных L представлена на рис. 11. Доля ионов дейтерия в пучке начинает изменяться с повышением тока дуги при L = = 40 мм, при этом чем меньше значение L, тем эта зависимость сильнее. При малых значениях L концентрация плазмы вблизи эмиссионного электрода существенно выше, что приводит к появлению большого количества пробоев ускоряющего промежутка при токе дуги более 200 А. Таким образом, наиболее эффективная генерация ионов дейтерия возможна, когда расстояние от катода до эмиссионной поверхности находится в пределах 10-20 мм, а ток дуги составляет около 200 А. Заключение Рис. 11. Зависимость доли ионов дейтерия в пучке от тока дуги при различных расстояниях между катодом и эмиссионным электродом Проведены экспериментальные исследования по формированию и ускорению пучков ионов дейтерия в вакуумном дуговом ионном источнике с циркониевым катодом, насыщенным дейтерием и струнной ионно-оптической системой. Были измерены угловые и энергетические распределения ионов и показано, что угловое распределение ионов дейтерия значительно шире, чем распределение ионов циркония, и на углах 90 составляет более 60 % от максимального значения, соответствующего углу 0. Результаты измерений энергетических распределений в плазме показали, что функции распределений ионов циркония различных зарядностей по кинетической энергии практически совпадают и наиболее вероятные энергии составляют 80-90 эВ, а энергия ионов дейтерия существенно отличается от них и не превышает значения 7.8 эВ. На углах 90 от оси системы энергия ионов циркония остается такой же, а у ионов дейтерия снижается в 1.5 раза. Показано, что наиболее эффективная генерация ионов дейтерия возможна при давлении в разрядном промежутке менее 110-6 Торр, токе дуги около 200 А и размещении катода на расстоянии в пределах 10-20 мм от эмиссионной поверхности. При этом доля ионов дейтерия в ионном пучке может более чем в 2 раза превышать процентное содержание атомов дейтерия в составе катода, достигая 60 %.

Ключевые слова

Авторы

ФИООрганизацияДополнительноE-mail
Николаев Алексей ГеннадьевичИнститут сильноточной электроники СО РАНк.т.н., ст. науч. сотр. ИСЭ СО РАНnik@opee.hcei.tsc.ru
Окс Ефим МихайловичИнститут сильноточной электроники СО РАН; Томский государственный университет систем управления и радиоэлектроникид.т.н., профессор, зав. лаб. источников плазмы ИСЭ СО РАН, зав. каф. физики ТУСУРаoks@opee.hcei.tsc.ru
Фролова Валерия ПетровнаИнститут сильноточной электроники СО РАН; Томский государственный университет систем управления и радиоэлектроникик.ф.-м.н., мл. науч. сотр. ИСЭ СО РАН, доцент ТУСУРafrolova_valeria_90@mail.ru
Юшков Георгий ЮрьевичИнститут сильноточной электроники СО РАНд.т.н., гл. науч. сотр. ИСЭ СО РАНgyushkov@mail.ru
Всего: 4

Ссылки

Anders A. Cathodic Arcs: From Fractal Spots to Energetic Condensation. - N.Y.: Springer, 2008.
Месяц Г.А. Эктоны в вакуумном разряде: пробой, искра, дуга. - М.: Наука, 2000.
Boxman R.L., Sanders D.M., and Martin P.J. Handbook of Vacuum Arc Science and Technology. - Noyes, Park Ridge, NJ, 1995.
Brown I.G. // Rev. Sci. Instrum. - 1994. - V. 65. - P. 3061-3082.
Reich H., Spädtke P., and Oks E.M. // Rev. Sci. Instrum. - 2000. - V. 71. - P. 707-709.
Sokullu Urkac E, Oztarhan A., Kaya N., et al. // Nucl. Instrum. Methods Phys. Res. B. - 2007. - V. 261. - P. 699-703.
Schulke T. and Anders A. // IEEE Trans. Plasma Sci. - 1999. - V. 27. - Iss. 8. - P. 2081-2086.
Nikolaev A.G., Oks E.M., Savkin K.P., et al. // J. Appl. Phys. - 2014. - V. 116. - P. 213303.
Nikolaev A.G., Savkin K.P., Yushkov G.Y., and Oks E.M. // Rev. Sci. Instrum. - 2014. - V. 85. - P. 02B501.
Frolova V.P., Gushenets V.I., Nikolaev A.G., et al. // IEEE Trans. Plasma Sci. - 2017. - V. 45. - P. 2070-2074.
Николаев А.Г., Окс Е.М., Фролова В.П., Юшков Г.Ю. // Изв. вузов. Физика. - 2017. - Т. 60. - № 9. - С. 62-65.
Nikolaev A.G., Oks E.M., Frolova V.P., and Yushkov G.Y. // Tech. Phys. Lett. - 2015. - V. 41. - P. 880-883.
Frolova V.P., Nikolaev A.G., Oks E.M., and Yushkov G.Y. // AIP Conf. Proc. - 2018. - V. 2011. - P. 090004.
Oks E.M., Yushkov G.Yu., Evans P.J., et al. // Nucl. Instrum. Methods Phys. Res. B. - 1997. - V. 127-128. - P. 782-786.
Баренгольц С.А., Карнаухов Д.Ю., Николаев А.Г. и др. // ЖТФ. - 2015. - Т. 85. - Вып. 7. - С. 45-54.
Николаев А.Г., Окс Е.М., Фролова В.П. и др. // ЖТФ. - 2017. - Т. 85. - С. 681-687.
Nikolaev A.G., Oks E.M., Savkin K.P., et al. // Rev. Sci. Instrum. - 2012. - V. 83. - P. 02A501.
Nikolaev A.G., Frolova V.P., Oks E.M., et al. // J. Phys.: Conf. Ser. - 2019. - V. 1393. - P. 012050.
Бугаев A.С., Гушенец В.И., Николаев А.Г. и др. // Изв. вузов. Физика. - 2000. - Т. 43. - № 2. - С. 21-28.
Nikolaev A.G., Yushkov G.Y., Savkin K.P., and Oks E.M. // Rev. Sci. Instrum. - 2012. - V. 83. - P. 02A503.
Nikolaev A.G., Yushkov G.Y., Savkin K.P., and Oks E.M. // IEEE Trans. Plasma Sci. - 2013. - V. 41. - P. 1923-1928.
Shmelev D.L., Barengolts S.A., Uimanov I.V., et al. // J. Phys.: Conf. Ser. - 2015. - V. 652. - P. 012041.
 Генерация субмиллисекундных пучков ионов дейтерия на основе вакуумной дуги с газонасыщенным циркониевым катодом | Изв. вузов. Физика. 2020. № 10. DOI: 10.17223/00213411/63/10/124

Генерация субмиллисекундных пучков ионов дейтерия на основе вакуумной дуги с газонасыщенным циркониевым катодом | Изв. вузов. Физика. 2020. № 10. DOI: 10.17223/00213411/63/10/124